Главные представители боковой линии. Козимо I М. (1519—74), герцог Флоренции с 1537. Покорил Сиену, объединил всю Тоскану, получил в 1569 титул великого герцога Тосканского. Козимо II М. (1590—1621), внук Козимо I, великий герцог Тосканский с 1609, находился в полной зависимости от испанских Габсбургов (как и все последующие герцоги Тосканы из рода М.). Джан Гастоне М. (1671—1737), правнук Козимо II, был последним великим герцогом Тосканским из рода М. (не имел детей). Род М. прекратился со смертью сестры Джана Гастоне Анны Марии Луизы М. (1667—1743). К боковой линии М. принадлежала королева Франции (жена Генриха IV) Мария М. (1573—1642), внучка Козимо I.
Лит.: Гуковский М. А., Заметки и материалы по истории рода Медичи, «Ученые записки ЛГУ. Серия исторических наук», 1939, № 39, в. 4, 1941, № 86, в. 12; Young G. F., The Medici, 2 ed., N. Y., 1930; Andrieux М., Les Médicis, P., 1958; Roover R. de, The rise and decline of the Medici bank, Camb. (Mass.), 1963.
В. И. Рутенбург.
Медленные нейтроны
Ме'дленные нейтро'ны , нейтроны с кинетической энергией до 100 кэв . Различают ультрахолодные нейтроны (0—10-7 эв ), холодные нейтроны (10-7 —5×10-3эв ), тепловые нейтроны (5×10-3 —0,5 эв ), резонансные нейтроны (0,5 эв — 10 кэв ) и промежуточные нейтроны (10—100 кэв ). Часто резонансные и промежуточные нейтроны объединяют под общим термином «промежуточные нейтроны» (0,5 эв — 100 кэв ). Нейтроны с энергией >100 кэв называются быстрыми. Выделение терминов «М. н.» и «быстрые нейтроны» связано с различным характером их взаимодействия с веществом, разными методами получения и регистрации, а также с различными направлениями использования. Приведённые значения граничных энергий условны. В действительности эти границы размыты и зависят от типа явлений и конкретного вещества.
Взаимодействие М. и. с ядрами. Универсальным процессом, который идёт на всех ядрах при любой энергии нейтрона, является рассеяние нейтронов. Особенность рассеяния М. н. состоит в том, что оно не сопровождается переходом ядра в возбуждённое состояние (упругое рассеяние). Неупругое рассеяние становится возможным, начиная с энергии, равной (1 + 1/А )Eв , где А — массовое число рассеивающего ядра, Eв — энергия его первого возбуждённого уровня. Эта энергия, как правило, не меньше нескольких десятков кэв , а для чётно-чётных сферических ядер достигает нескольких Мэв .
Поскольку 100 кэв в ядерном масштабе энергий небольшая величина, М. н. могут вызывать только такие ядерные реакции , которые сопровождаются выделением энергии (экзотермические). Сюда относится прежде всего захват нейтрона ядром, сопровождающийся электромагнитным излучением (радиационный захват). Радиационный захват энергетически выгоден и с большей или меньшей вероятностью (эффективным сечением) наблюдается для всех ядер за исключением 4 He. Три других типа ядерных реакций, энергетически выгодных для многих ядер, — это реакции (n, р), (n, a) и деление (см. Ядра атомного деление ). Реакции 3 He (n, р) 3 Н, 10 B (n, a) 7 Li, 6 Li (n, a) 3 H и 14 N (n, р) 14 С широко используются для регистрации М. н. (см. ниже), а также (за исключением первой) для защиты от М. н. Последние 2 реакции используются также для получения трития и изотопа углерода 14 C. Реакция деления вызывается М. н. только на отдельных наиболее тяжёлых ядрах — 233 U, 235 U, 239 Pu и некоторых других.
Наиболее характерной чертой взаимодействия М. н. с ядрами является наличие резонансных максимумов (резонансов) в энергетической зависимости эффективных сечений. Каждый резонанс соответствует возбуждённому состоянию составного ядра с массовым числом (А + 1), с энергией возбуждения, равной энергии связи нейтрона с ядром плюс величина [А /(А + 1)]E , где E — кинетическая энергия нейтрона, при которой наблюдается резонанс. Энергетическая зависимость эффективного сечения вблизи резонанса описывается формулой Брейта — Вигнера (см. Нейтронная спектроскопия ).
С увеличением энергии нейтронов резонансные линии расширяются, начинают перекрываться и происходит переход к характерной для быстрых нейтронов плавной зависимости сечений от энергии.
Сечение любой ядерной реакции, вызываемой достаточно медленным нейтроном, обратно пропорционально его скорости v . Это соотношение называется законом 1/v . Известна столь же общая поправка к закону 1/v , существенная, однако, только для отдельных реакций, обладающих очень большим эффективным сечением [например, 7 Be (n, р),3 Не (n, р)]. Обычно же отклонения от закона 1/v наступают, когда энергия нейтрона становится сравнимой с энергией ближайшего к 0 резонансного уровня. Для тепловых нейтронов закон 1/v справедлив для подавляющего большинства ядер.
Рассеяние М. н. в атомных системах. Характер рассеяния М. н. в молекулах и в кристаллах зависит от соотношения между энергией нейтрона En и разностью энергий DE между уровнями энергии системы и соотношения между длиной волны нейтрона l (см. Волны де Бройля ) и межатомными расстояниями a . При En > DE и l << а (En ³ 1 эв ) нейтрон «не чувствует» атомных связей и порядка в расположении атомов (см. Дальний и ближний порядок ). Рассеяние обычно происходит так же, как на изолированных неподвижных ядрах, при этом нейтрон теряет энергию ~2АEn / (A + 1)2 (А — массовое число ядра).