Лит.: Планк М., Теория теплового излучения, пер. с нем., М. — Л., 1935; Шпольский Э. В., Атомная физика, 5 изд., т. 1, М., 1963.
Рэлея волны
Рэле'я во'лны, упругие возмущения, распространяющиеся в твёрдом теле вдоль его свободной границы и затухающие с глубиной. Их существование было предсказано Дж. У. Рэлеем в 1885. Примеры Р. в. — волны на земной поверхности, возникающие при землетрясениях; ультразвуковые волны, применяемые для контроля поверхностного слоя различных деталей и образцов и т. д. Толщина слоя локализации Р. в. составляет (1—2)l, где l — длина волны. На глубине l плотность энергии в волне » 0,05 плотности у поверхности. Движение частиц в Р. в. происходит по эллипсам, большая полуось которых перпендикулярна поверхности твёрдого тела, а малая — параллельна направлению распространения волны. Фазовая скорость Р. в. меньше фазовых скоростей продольных и сдвиговых волн и равна групповой скорости.
В анизотропных средах структура и свойства Р. в. зависят от типа анизотропии и направления распространения волн, причём имеются такие среды, например кристаллы триклинной системы, в которых Р. в. вообще не могут существовать. Иногда под Р. в. понимают поверхностные волны более общего типа, возникающие на границе твёрдого тела с жидкостью и на границе системы твёрдых или жидких слоев с твёрдым полупространством.
Лит.: Кольский Г., Волны напряжения в твердых телах, пер. с англ., М., 1955; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Теория упругости, 3 изд., М., 1965 (Теоретическая физика, т. 7); Викторов И. А., Физические основы применения ультразвуковых волн Рэлея и Лэмба в технике, М., 1966.
Рэлея диск
Рэле'я диск, прибор для измерения силы звука; подробнее см. Диск Рэлея.
Рэлея закон
Рэле'я зако'н, гласит, что интенсивность I рассеиваемого средой света обратно пропорциональна 4-й степени длины волны l падающего света (I ~ l-4) в случае, когда среда состоит из частиц-диэлектриков, размеры которых много меньше l. Установлен Дж. У. Рэлеемв 1871. См. также Рассеяние света.
Рэлея закон намагничивания
Рэле'я зако'н намагни'чивания, установленная Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от напряжённости магнитного поля и в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много меньше коэрцитивной силы Hc). Р. з. н. может быть выражен следующими формулами: а) для кривой первого намагничивания J = cобр H ± RH2 (см. Намагничивания кривые), где cобр — обратимая магнитная восприимчивость, которая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — постоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезиса ½DJ½ = cобр ½DH½ + R ½DH½2, где ½DJ½ и ½DH½ — абсолютные величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагниченного состояния (J = 0, H = 0), но и при др. исходных значениях J или В, лишь бы значение и и его изменение DН были бы малыми по сравнению с Hc (Н, DН << Hc). При этом параметры cобр и R, конечно, меняются. Вблизи размагниченного состояния cобр совпадает с обратимой начальной магнитной восприимчивостью ca и обусловлена обратимыми смещениями границ между доменами (см. Намагничивание). При исходных J ¹ 0 и H ¹ 0 значение cобр ¹ ca, но cобр и в этом случае определяется обратимыми процессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необратимые смещения доменных границ. Область применимости Р. з. н. для различных ферромагнетиков может составлять от нескольких мэ (ферриты) до нескольких э (перминвары).