Когда я говорил тебе об увеличении обратной связи, мне следовало бы объяснить, что нельзя увеличивать ее беспредельно. Существует предел, после которого лампа начинает генерировать колебания. Теперь мы подошли к изучению одного из самых важных явлений, каким является генерирование колебаний с помощью электронных ламп.
Для получения колебании в цепь сетки направляют часть энергии из анодной цепи. Лампа усиливает полученные таким образом колебания, и усиленные токи через цепочку обратной связи воздействуют на сеточную цепь.
Обратную связь можно осуществить не только воздействием анодной цепи на сеточную с помощью взаимосвязанных катушек. Такой же результат можно получить с помощью ловко придуманной трехточечной схемы (рис. 88).
Рис. 88. Трехточечная схема. Путь переменной составляющей анодного тока показан жирной линией.
Здесь анодный ток разветвляется на два направления: переменная составляющая через конденсатор С подводится к колебательному контуру, а постоянная составляющая проходит к положительному полюсу анодного напряжения через ВЧ дроссель. Так называют катушку, индуктивное сопротивление которой препятствует прохождению токов ВЧ. По пути к катоду лампы переменная составляющая анодного тока проходит по части катушки колебательного контура; катушка снабжена специальным выводом. Переменная составляющая наводит в контуре напряжение, достаточное для генерирования колебаний.
Чтобы сделать схему более наглядной, я провел жирной линией путь токов обратной связи.
Трехточечная схема может также применяться в приемнике с регенеративным детектором. Для этой цели в цепь сетки включают резистор R1, зашунтированный конденсатором С1 (рис. 89).
Рис. 89. Регенеративный приемник, в котором используется трехточечная схема.
Конденсатор С, пропускающий ток обратной связи в колебательный контур, должен быть переменным, что позволит регулировать коэффициент обратной связи. Благодаря такой конструкции становится возможным не переходить точку, где возникают собственные колебания, которые сопровождаются свистом в телефоне, вызываемом интерференцией. Об этом явлении я сейчас расскажу тебе.
Представь себе, что колебания, возникающие в результате воздействия обратной связи, имеют частоту f2, несколько отличающуюся от частоты f1, колебаний, наводимых в антенне принимаемыми радиоволнами. Что же произойдет в результате наложения колебаний этих частот?
Я начертил лля тебя кривые, соответствующие частотам f1 и f2 (рис. 90).
Рис. 90. Наложение двух колебаний с частотами f1 и f2 образует сложное колебание с частотой f1 — f2, которое при детектировании дает колебание с частотой F, равной разности частот двух составляющих.
Вначале, как ты видишь, колебания их совпадают, поэтому амплитуда результирующего тока равна сумме амплитуд обоих колебании. Но вследствие разницы частот образуется сдвиг, и вскоре наши колебания оказываются в противофазе и должны вычитаться одно из другого. Затем сдвиг уменьшается, колебания постепенно начинают совпадать, и все повторяется сначала.
Ты видишь, что амплитуда результирующего тока периодически меняется. И если ты посчитаешь количество периодов каждой из двух составляющих и количество периодов результирующего тока, то, несомненно, придешь к следующему важному выводу: в результате наложения колебаний с частотами f1 и f2 образуется колебание с частотой f1 — f2.
В самом деле, на моем рисунке изображено 20 периодов колебания с частотой f1. В этот же отрезок времени укладывается 16 периодов колебаний с частотой f2. А результирующее колебание с разностной частотой f1 — f2 имеет 4 периода.
Пропустив ток результирующего колебания через диод или любое другое выпрямляющее устройство, мы продетектируем его и получим ток НЧ: F = f1 — f2.