Как бороться с подобными явлениями? Возвращение к цензуре, к Главлиту, конечно, недопустимо и принесло бы еще больший вред. Единственный путь я вижу в активности научной общественности. Недопустимо проходить мимо лженауки и ее пропаганды, мимо лжи и необъективности в исторических сочинениях, мимо клеветы на людей под видом публикации воспоминаний и т. п. Нельзя молчать, нужно бороться с указанными негативными явлениями. По мере сил, уже небольших в мои 84 года, стараюсь следовать этим принципам, поэтому и написал настоящую статью.
1. Кролл Н., Трайвелнис А. Основы физики плазмы. М., 1975.
2. Гинзбург В. Л. Распространение электромагнитных волн в плазме. М., 1967.
3. Алексвандров А. Ф., Рухадзе А. А. К истории основополагающих работ по кинетической теории плазмы // Физика плазмы. 1997. 23. С. 474.
4. Гинзбург В. Л., Ландау Л. Д., Леонтович М. А., Фок В. А. О несостоятельности работ А. А. Власова по обобщенной теории плазмы и теории твердого тела // ЖЭТФ. 1946. 16. С. 246.
5. Tonks L., Lengmuir I. Oscillation in ionized gases // Phys. Rev. 1929. 33. P. 195.
6. Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П. Физическая кинетика. М., 1979.
7. Ландау Л. Д. Кинетическое уравнение в случае кулоновского взаимодействия // ЖЭТФ. 1937. 7. С. 203.
8. Власов А. А. О вибрационных свойствах электронного газа // ЖЭТФ. 1938. 8. С. 291.
9. Рухадзе А. А. События и люди (1948–1991 годы). Тула, 2000.
10. Александров А. Ф., Богданкевич Л. С., Рухадзе А. А. Основы электродинамики плазмы. М., 1988.
11. Кадомцев Б. Б. Коллективные явления в плазме. М., 1988.
12. Ландау Л. Д. О колебаниях электронной плазмы. // ЖЭТФ. 1946. 16. С. 374.
13. Власов А. А. К проблеме многих тел (вибрационные свойства, кристаллическая структура, недиссипативные потоки и спонтанное возникновение этих свойств в «газе») // Ученые записки МГУ. 1945. Вып. 77. Кн. 3. С. 3.
14. Власов А. А. К теории твердого тела // Ученые записки МГУ. 1945. Вып. 77. Кн. 3. С. 30.
15. Боголюбов Н. Н. Проблемы динамической теории в статистической физике. М., 1946.
16. Власов А. А. К обобщенной теории плазмы и теории твердого тела (ответ В. Гинзбургу, Л. Ландау, М. Леонтовичу, В. Фоку) // Вестн. Моск. ун-та. Физ. Астрон. 1946. № 3–4. С. 63.
17. Власов А. А. Теория многих частиц. М.; Л., 1950.
18. Андреев А. В. Физики не шутят (страницы социальной истории Научно-исследовательского института физики при МГУ, 1922–1954). М., 2000.
19. Базаров И. П., Николаев П. Н. Анатолий Александрович Власов. М., 1999.
20. Тамм И. Е. О некоторых теоретических работах А. С. Предводителева // ЖЭТФ. 1936. 6. С. 405.
21. Власов А. А., Фурсов В. С. Теория ширины спектральных линий в однородном газе // ЖЭТФ. 1936. 6. С. 751.
22. Сонин А. «Физический идеализм». История одной идеологической компании. М., 1994.
23. Гинзбург В. Л. О физике и астрофизике. М., 1995.
24. Гинзбург В. Л. О науке, о себе и о других. М., 1997.
Рецензия на статью Ю. А. Романова, Г. Ф. Филлипова «Взаимодействие потоков быстрых электронов с продольными плазменными волнами»
Содержание работы изложено в трех параграфах [2–4]. Параграф 2 не содержит каких-либо новых результатов. Следует, однако, отметить несоответствие формул (1), (7). Как следует из текста, W = 2K, но из формулы (1) следует, что W = W(r, t) — функция координат и времени, а функция K по определению есть функция только времени. В этом отношении противоречива и формула (8). Рассматривать спектральную плотность как функцию не только времени, но и координат, вообще говоря, можно, но делать это надо не так, как делают авторы.
Параграф 3 посвящен выводу кинетического уравнения для электронов плазмы, учитывающего взаимодействия электронов с плазменными волнами. Полученное авторами уравнение отличается от соответствующего уравнения (19) работы [10] тем, что в нем отсутствует член, учитывающий столкновения, а величина kT заменена на энергию ε(q, r, t). Однако едва ли для этого надо было заново, другим способом выводить это кинетическое уравнение, так как, во-первых, из вывода, приведенного в работе [10], совершенно очевидно, что полученное там кинетическое уравнение (19) справедливо и в том случае, когда средняя энергия плазменных осцилляторов зависит от волнового числа и времени, т. е. когда kT → ε(q, t), а во-вторых, в работе авторов сама форма кинетического уравнения (13) постулируется, а не выводится.
В § 3 приводится без вывода уравнение для спектральной плотности ε. Приведенное авторами уравнение (27) не является правильным по следующим причинам.
1. Уравнение написано для функции ε(q, r, t), т. е. функции и координат, что, как было отмечено выше, непоследовательно.
2. В равновесном случае из решения уравнения (27) следует ε(q, t) = kT/(2π)3, т. е. функция ε(q, r, t) не зависит от волнового числа. Это значит, что Krd << 1. Здесь rd — дебаевский радиус.
3. В уравнении (27) N — линейная функции скоростей. Правильное уравнение для ε(q, t) в приближении Krd << 1 сразу же следует из уравнений (13), (15) работы [10].
Наконец, отметим, что система уравнений для N и ε(q, t) не может быть использована для анализа взаимодействия пучка электронов с плазмой уже хотя бы по той причине, что это явление является стационарным, но неоднородным, а ε(q, t) — спектр однородной системы в нестационарном случае. Здесь нужно уравнение для ε(ω, r). Кроме того, приведенные уравнения не учитывают нелинейных эффектов.