89а.
Необходимые соотношения между коэффициентами потенциала
113
89б.
Соотношения, получаемые из физических соображений
114
89в.
Соотношения между коэффициентами ёмкости и индукции
114
89г.
Приближённое определение ёмкости одного проводника
115
89д.
Изменение коэффициентов потенциала другим проводником
115
90а.
Приближённое определение коэффициентов ёмкости и индукции двух проводников
116
90б.
Аналогичное определение для двух конденсаторов
116
91.
Относительные величины коэффициентов потенциала
118
92.
… и индукции
118
93а.
Выражение для механической силы, действующей на проводник, через заряды различных проводников системы
118
93б.
Теоремы о квадратичных функциях
119
93в.
Работа, совершаемая электрическими силами при смещении системы, когда потенциалы поддерживаются постоянными
119
94.
Сравнение электризованных систем
120
ГЛАВА IV
ОБЩИЕ ТЕОРЕМЫ
95а, б.
Два противоположных метода рассмотрения электрических проблем
121-122
96а.
Теорема Грина:
123
96б.
… когда одна из функций многозначна
125
96в.
… когда область многосвязна
125
96г.
… когда одна из функций обращается в области в бесконечность
126
97а, б.
Применения метода Грина
127
98.
Функция Грина
129
99а.
Энергия системы, выраженная в виде объёмного интеграла
130
99б.
Доказательство единственности решения для потенциала, когда его значение задано в каждой точке замкнутой поверхности
131
100а-д.
Теорема Томсона
132-135
101а-з.
Выражение для энергии, когда диэлектрические постоянные различны в разных направлениях. Обобщение теоремы Грина на гетерогенную среду
136-140
102а.
Метод отыскания предельных значений электрических коэффицнеитов
141
102б.
Приближённое решение задач о распределении электричества на проводниках при заданных потенциалах
142
102в.
Приложение к случаю конденсатора со слегка изогнутыми пластинами
144
ГЛАВА V
МЕХАНИЧЕСКОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ ДВУХ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ СИСТЕМ
103.
Выражение для силы в каждой точке среды через потенциалы, обусловленные наличием двух систем
146
104.
… через потенциалы, возникающие от обеих систем
147
105.
Природа напряжения в среде, которое создавало бы такую же силу
147
106.
Дальнейшее определение типа напряжения
149
107.
Видоизменение выражений на поверхности проводника
150
108.
Обсуждение интеграла п. 104, выражающего силу при интегрировании по всему пространству
152
109.
Утверждения Фарадея относительно продольного натяжения и поперечного давления линий силы
153
110.
Возражения против напряжения в рассматриваемой жидкости
153
111.
Утверждение теории электрической поляризации
154
ГЛАВА VI
О ТОЧКАХ И ЛИНИЯХ РАВНОВЕСИЯ
112.
Условия для точки равновесия
156
113.
Число точек равновесия
157
114.
В точке или на линии равновесия имеется коническая точка или самопересечение эквипотенциальной поверхности
158
115.
Углы, под которыми эквипотенциальная поверхность пересекает сама себя
158
116.
Равновесие электризованного тела не может быть устойчивым
159
ГЛАВА VII
ФОРМЫ ЭКВИПОТЕНЦИАЛЬНЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙ И ЛИНИЙ ИНДУКЦИИ В ПРОСТЫХ СЛУЧАЯХ
117.
Практическая важность знания этих форм в простых случаях
161
118.
Два точечных заряда, отношение 4 : 1 (Рис. I)
162
119.
Два точечных заряда, отношение 4:-1. (Рис. II)
163